オーム の 法則 問題。 オームの法則 電圧V=電流I×抵抗R (初心者向け)

具体的な計算問題の解き方(平成26年度下期問2)

オーム の 法則 問題

.電流 2. 3. 4. 5. このページを印刷される方はをご利用下さい。 ブラウザーでは見にくいのですが印刷は鮮明です。 オームの法則 電気分野の大法則ですが、何故偉大な法則なのかを説明します。 1.電流 電流とは導線のある断面を単位時間に流れる電気量のことです。 電気の強さに関する量で最初に正確に測定できたのは 電圧ではなくて 電流である。 以下に述べるねじり秤の先につけた磁針を回転させる力は、まさに電流に比例するからである。 オームはねじり秤を用いて電流の大きさを正確に測定することができたので法則を発見することができた。 ところで導線の中を電子はどれくらいの速さで移動しているのだろうか。 銅の密度は8.93g/cm 3を用い、銅原子1個当たり1個の自由電子を供出すると仮定して計算してみる。 以下の比例計算から普通の電流現象での 電子移動速度は数mm/s程度であることが解る。 普通の電気製品を流れる電流は断面積1mm 2程度の導線に数アンペア程度であるから、まさに電子の移動速度は数mm/s程度である。 しかし電流に関係して3つのレベルの速度がありこれらの違いがどの様に関わってくるかを理解することが大切である。 導線内を流れていく電子の平均的な速度は前述のように 数mm/s程度。 この速度と次に述べる実際の電子速度との違いがオームの法則を成り立たせる根本的なメカニズムである(3. 参照)。 電子の熱運動による実際の速度は運動エネルギー 1/2 mv 2〜kT程度である。 ボルツマン定数k=1. 電子は導線内の原子に衝突し散乱されアトランダムな方向の動きになっている。 そのアトランダムな動きが導線内の電場により流されて生じる平均的な動きが上記1.の速度である。 電子が動いたという情報が伝わるのはほぼ光速度。 国際電話を考えてみて欲しい。 こちらでモシモシと言って電子を動かせばそれに駆動されて大陸の向こう側の電子がただちに 情報が光速で伝わる程度の時間的遅れで 動き始める。 実際は、国際電話の海底ケーブルを伝わる信号の伝播速度は同軸ケーブル絶縁体の誘電率のために 光速の60〜70%程度に落ちる。 後で説明するように上記の1と2の速度の違いがオームの法則の成立に重要な意味を持つ。 また、1と3の違いが別稿「」、「」、「」、「」等で本質的な意味を持つ。 1. .法則の発見 3. 4. 5. 2.オームの法則の発見(1827年) ゲオルグ ジーモン オーム(Georg Simon Ohm 独)は1827年に「数学的に取り扱ったガルバーニ回路」で今日オームの法則と言われるものを報告した。 これは I=V/R という法則だが、何故これが大法則で、何故この発見が偉大なのか良く解らないのが高校生の偽らざる心境だと思う。 しかし、ボルタの電池が発明されて僅か27年後の電流現象について混沌として不可解な当時の状況を考えて欲しい。 この法則の発見でもって初めて、今日の 電流、 電圧、 抵抗という概念が確立され 動電気を定量的に取り扱えるようになった。 そして不可解な電流現象を見事に統一的に理解できるようになった。 さらに、この法則は 実験則・経験則であるにもかかわらず下記の様に驚くべき広範な適応性を持っていた。 回路のパーツとして、この法則が成り立つ物質の種類は極めて多い。 おおよそほとんどの物質について成り立つ。 (ただし真空管、放電管、半導体(ダイオード、トランジスター)などを流れる電流はオームの法則に従わない。 オームの法則に従わない回路素子を含むのが電子回路の特徴と言ってもよい。 成り立つ電場の強さの範囲が極めて広い。 実際1cm当たり数千ボルトの電位差、あるいは10 9A/cm 2程度の電流密度でもオームの法則からのズレは1%程度である。 ボルタの電池の発明が大いなる 動電気学を生み出したのだが、 オームの法則の発見なくしては 動電気の世界の理解・発展は無かったであろう。 静電気学のレベルに止まっていたのでは、その後の偉大な電磁気学・電気工学・電子工学の発展は無かった。 ()オームの第一法則 これは [導線を流れる電流は、導線の両端の電位差に比例する。 比例定数の逆数を導線の抵抗というが、抵抗は流れる電流の量によらない]ことを言っている。 オームは抵抗線xとして同じ太さの様々な長さの銅線をもちいた。 抵抗線の長さxとガルバノメーターの捻りばかりの捻り角度から求まる電流強度Xの測定値に対して上記の実験式が成り立つことを見つけて、今日オームの法則と言われるものを導いた。 彼が成功した理由は以下の3つである• ねじり秤(ガルバノメーター)を用いて 電流の強さを精密に測定した。 今日、電圧はオームの法則を利用して電流計で測る。 オームの法則が解っていない段階で 電圧は検電器を用いて測るしかなく正確な測定は望めなかった。 しかし電流の強さはは正確に測れた。 それは電流が作る磁場が正確に電流に比例するからである。 磁場でふれようとする磁針を振れないように捻りばかりの線を捻り戻し、そのねじった量で測ればよかった。 電位差を保持するのに化学電池ではなくて、 熱電対を用いた。 オームは最初化学電池を用いていたが、当時の原始的な電池では、分極による電圧変動に悩まされ、うまくいかなかった。 熱電対による起電力を用いることで初めて安定で正確な測定が実現した。 2種の異なる金属または半導体の両端を接合し両接点を異なる温度に保つとき回路に流れる電流 熱電流 を、回路を開いて0とする際に生じる起電力を熱起電力という。 この現象は ゼーベックにより1821年に発見された。 熱起電力の大きさは導体の材質がそれぞれ均質であれば両接点の温度差だけにより、導体の長さ、太さ、両接点以外の温度などには無関係である。 当時の標準の考え方である 伝導度から 抵抗という考え方に視点を変えることにより、 回路全体の抵抗は部分の和になることを、又熱電対の 内部抵抗のことを明確に認識できた。 別項を参照、また測定値から上記実験式を導く過程の詳細は参考文献(3)を参照) ()オームの第二法則 オームは長さ、太さ(切り口の面積)、材料のそれぞれ異なる導線からなる回路についても実験した。 そして、この回路の電流の強さIは、すべての動電力Eの和(異種材料の導線の接触点ごとに動電力が働く)に比例し、回路の「修正された長さ」に反比例することを示した。 これは [導線の抵抗は、その長さに比例し、断面積に反比例する]ことを示すものである。 1. 2. .電子論による説明 4. 5. 3.オームの法則の電子論による説明 上記のオームの法則は電場の基本的な法則からは導くことはできない。 電流が流れる物質中に起こる過程を統計的に理解することで初めて導くことができる近似的な法則で、それが成り立つ範囲の制約がある。 しかし法則が成り立つ条件範囲が非常に広範であるが故に、この法則が偉大なのである。 電位差によって生じる電界強度はE=V/dである。 だから力F=qEより動かされる電荷の運動は加速度に関係するはずである。 しかしオームの法則は電位差V(つまり電界強度E)が定常的な電流を生じるというのだから、力が電荷の平均的な速度(加速度ではない)に結びつけられると言っている。 これは驚くべきことだ。 このようになることの理由を以下で考える。 ()電子の平均流速と熱運動の速度 電場の中の電子の動きが定常的な流れになる説明として下図のパチンコ台モデルがよく使われる。 斜面に摩擦は無いが、釘との衝突により加速にブレーキがかかり一定の速度で電子は流れていくとする。 釘が密になるほど小刻みな衝突を繰り返して流れが悪くなり、抵抗の大小と電流、発熱の関係を旨く説明できる。 しかし参考文献(1)で指摘されているように、このモデルでは旨くいかない。 以下でそのあたりを説明する。 今簡単化して1次元で考える。 釘と釘との間隔を L として釘が一列に並んでおり、釘に衝突するたびに速度が零にリセットされると考える。 そうすると次の釘との衝突までは初速度零の等加速度運動をすると考えることができる。 力学で習う等加速度運動のとき成り立つ式を用いる。 釘に衝突してから次の釘に衝突するまでの時間をt c、釘に衝突する直前の速度をv c、電界による加速度をaとすると となり [電子の平均的な流れの速度]は[電界の平方根]に比例する。 これはオームの法則と 矛盾する。 このようになってしまったのは釘に衝突したときの速度が零になると仮定したためである。 実際には1章 電流 で述べたように金属中の電子は10 5m/s程度の速度で動き回っている。 だから釘と衝突した次の瞬間にも10 5m/s程度の速度を持っているとしなければならない。 前記のモデルを次のように改良する。 今一次元的に間隔 L で釘が並んでいるとする。 そして電子は右向きと左向きにv 0=10 5m/s程度の速度で同数の電子が走っているとする。 それらが 右向きの電界による力を受けて、右向きに進んでいる電子は加速され、左向きに進んでいる電子は減速されるとする。 しかし、それらはやがて次に位置する釘と衝突し、それらのもつ速度がリセットされて最初の熱運動による速度v 0にもどるとする。 そしてその時点で右向きと左向きの電子の数は再び等しくなるとする。 (おそらくここの仮定が一番問題になるところだろう。 もう少し立ち入った議論は参考文献(4)に譲ることにして、ここではこの仮定が成り立つらしいというところを感じ取って下さい。 ) 前記のモデルと同様に、釘に衝突してから次の釘に衝突するまでの時間をt c、釘に衝突する直前の速度をv c、電界による加速度をa、衝突から次の衝突までに進む距離(釘の間隔 をLとすると のような関係になる。 このような結論が得られる理由は、電界によって得られる速度は釘に衝突するごとにリセットされて零にもどるが、電子の熱運動に伴う速度は釘に衝突してもほぼそのままの値を持ち続ける所にある。 つまり、 リセット時間は熱運動による速度に関係しており、電界によって得られる速度(これが電流のもとになる)成分に無関係になる。 これがオームの法則を保証する条件です。 パチンコ玉モデルが旨くいかなかったのはリセット時間が電界によって得られる速度に依存していたからです。 [補足説明] 多くの参考書では以下のように説明している。 リセット時間 t cは熱運動による速度に関係し、 Eには無関係だから となり、電子の平均的な速度は Eに比例する。 しかし、そういわれても、 t cがなぜ Eに比例しないのかはなかなか納得できない。 また、熱運動による速度ベクトルは様々な方向を向いているのだから、リセット時間とどのように関係するのか疑問に思うところです。 その為上記の様なモデルを考えました。 電子論的な議論 前節の結論を用いてオームの法則を導く。 ただし簡単のために電流を担う電子は正電荷として論じる。 ()数値的な見積もり (1)節の結論を用いると(2)節の比例定数kは となる。 ここで、導体として銅を取り上げ数値的な見積もりをしてみる。 なぜこんな大きな値になるのかというと、電子の波としての性質による。 これは 金属中の自由電子は非常に高密度で、濃密な相互作用をする状態にあることを意味する。 そのため電子が従うパウリの排他原理を考慮した量子力学的な扱いをしなければならない。 ここで、ボルツマン定数k=1. しかしこれは導体中に生ずる電場としてはかなり強い電場です。 静電気学では絶縁体に対する摩擦電気などでこの程度の電場は簡単に発生できる。 しかし、 自由電子が動き回って本来電界が存在しない 金属導体の中にこれほどの電位差を生じさせるためにはかなり強大な電流を流さなければならない。 ゆえに普通の状況ではオームの法則は問題なく成り立つと考えて良い。 1. 2. 3. .電流がする仕事 5. 4.電流がする仕事 ()ジュール熱 抵抗線を電流が流れる場合、電流がする仕事はすべて熱エネルギーになる。 その時間的割合Pは抵抗線の両端の電位差V、電流Iと P=VI=RI 2=V 2/R となることは授業でならう。 このようになるメカニズムを以下で説明する。 .電子論的な説明 3.(1)の改良モデルで考える。 抵抗線の中の自由電子は、正イオンと衝突するたびに、それまでに電場から得た運動エネルギーを失うものとする。 まず自由電子1個が正イオンとの1回の衝突によって失うエネルギーを求める。 以下簡単化のために電子の電荷は正として考える。 3.(1)で述べたように電子は最初からある速度v 0で動いている。 このとき増大した運動エネルギーを衝突で正イオンに与え電子は元のエネルギーにもどる。 そのとき衝突によって失われる自由電子の運動エネルギーが金属結晶中のイオンの熱エネルギーになる。 そのときの値は これは注目すべき事柄である。 ここでも 統計的な取扱が必要である。 3.(1)のモデルでは、電子の半数は電場とは反対方向に動いており、それらは電場により減速される。 つまり となる。 そのため電場に対して正・負の方向に動いている電子を同時にしかも統計的に取り扱わねばならない。 つまり となる。 電場の方向に対して正・負の方向に動く二つの電子をペアで考える。 それらの電子が正イオンに衝突して元の速度に戻る過程で失うエネルギーの総和は、上記の値を2で割って、電子1個当たり となる。 抵抗線の中にある自由電子の数は N=nSL (抵抗線の長さをL、断面積をS、自由電子密度をn)である。 自由電子はt秒間に1回衝突するので、1秒間に1/t回衝突する。 従って、1秒間に抵抗線中の全電子 N個 が衝突することによって失われるエネルギーはP=KN/t となり、 と変形できる。 これは、お馴染みの式で、抵抗線中の全自由電子が毎秒正イオンに与えるエネルギーであり、抵抗線が毎秒生み出すジュール熱である。 .教科書的な説明 3.(2)のやり方で考える。 ここでも簡単のために電子の電荷が正であるとして電子の移動方向と電流の方向が一致するとして考える。 .簡単な説明 電位差の定義 二点間の電位差Vは、電荷eをその2点間で移動させるに要する仕事Wをeで割ったもの)をもちいるともっと簡単に求まる。 ()モーターがする仕事 詳細は「」で論じたのでここでは簡単に説明する。 モーターは高校物理でよく出てくる磁場中におかれた平行導線の上を滑る金属棒で構築する。 この金属棒に電流を流すと力が発生して導線上を滑って動き外界に対して仕事をすることができる。 これに電磁気学の公式 EL=V ・・・・・・・・・・(3) F=IBL ・・・・・・・・・(4) を適用する。 (1)式と(3)式から金属棒が動く速度 v は電源電圧 V で決まるv=V/(BL)となる。 このとき電流が外界に対して単位時間にする仕事(仕事率 P)はその定義より となりお馴染みの結論が得られる。 ただしモーターはオームの法則を満足する回路素子ではないのでこれ以上の変形はできない。 1. 2.法則の発見 3. 4. .参考文献 5.参考文献 (1)愛知・岐阜物理サークル編著「いきいき物理わくわく実験」新生出版のP96〜98 「誤解されているパチンコ台モデル」で1.電流で説明した電子の速度1と2の違いの重要性が解りやすく説明されている。 (2)渡辺勇著「電気を発見した7人」岩波ジュニア新書P90〜111 オームの歴史的実験の意味が解りやすく説明されている。 (3)フリードリヒ・ダンネマン著安田徳太郎訳「ダンネマン大自然科学史9巻」三省堂P286〜320 オームの実験の詳細と考察が詳しく説明されている。 (4)エドワード・パーセル著「バークレー物理学コース電磁気学(上)」丸善株式会社 4章 電流 4節 電気伝導度の一つのモデル に金属電子論を考慮した統計的な取扱方をしなければならないことの初等的な説明がなされている。 (5)P. Drude「金属の電子論 Zur Elektronentheorie der Metalle 1900年」 物理学古典論文叢書 第11巻 物理学史研究刊行会編 東海大学出版会.

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science 電流回路の計算問題(2)オームの法則 基本問題

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V: 電圧[V]:回路に電流を流そうとするはたらき。 I: 電流[A]:電圧をくわえることで回路上を流れているもの。 正体は物質内に存在する電子。 オームの法則は基本的に使い方が以下の2パターンあり、どちらもマスターする必要がある。 回路上の抵抗などの素子で適用するパターン• このように、 回路上の1つの素子に着目して使う。 電力の公式 P: 電力[W]は抵抗で消費される電力エネルギーのことで、以下の公式で求めることが出来る。 緑字の部分 どちらの求め方でも大丈夫ですが、両方覚えておくとよいでしょう。 まとめ オームの法則を使う事で、 電圧・電流・抵抗のうちどれか2つ分かれば、残りのもう1つが分かる。 ただし、その使い方は回路上の素子で見る場合と回路全体で見る場合の2パターンがあるので注意しなければならない。 また、複雑な問題になってくると、電圧・電流・抵抗が変数 数字ではなく文字 で表されていて、変数を使って電圧や電流や抵抗を求めることで初めて問題が解けるようになっていたりするので、変数が出たとしても、2つの要素が分かったら、もう1つの要素をオームの法則で求めることが大切になってくる。

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オームの法則はこれで完璧!様々なパタンの計算問題と解法のコツ

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.電流 2. 3. 4. 5. このページを印刷される方はをご利用下さい。 ブラウザーでは見にくいのですが印刷は鮮明です。 オームの法則 電気分野の大法則ですが、何故偉大な法則なのかを説明します。 1.電流 電流とは導線のある断面を単位時間に流れる電気量のことです。 電気の強さに関する量で最初に正確に測定できたのは 電圧ではなくて 電流である。 以下に述べるねじり秤の先につけた磁針を回転させる力は、まさに電流に比例するからである。 オームはねじり秤を用いて電流の大きさを正確に測定することができたので法則を発見することができた。 ところで導線の中を電子はどれくらいの速さで移動しているのだろうか。 銅の密度は8.93g/cm 3を用い、銅原子1個当たり1個の自由電子を供出すると仮定して計算してみる。 以下の比例計算から普通の電流現象での 電子移動速度は数mm/s程度であることが解る。 普通の電気製品を流れる電流は断面積1mm 2程度の導線に数アンペア程度であるから、まさに電子の移動速度は数mm/s程度である。 しかし電流に関係して3つのレベルの速度がありこれらの違いがどの様に関わってくるかを理解することが大切である。 導線内を流れていく電子の平均的な速度は前述のように 数mm/s程度。 この速度と次に述べる実際の電子速度との違いがオームの法則を成り立たせる根本的なメカニズムである(3. 参照)。 電子の熱運動による実際の速度は運動エネルギー 1/2 mv 2〜kT程度である。 ボルツマン定数k=1. 電子は導線内の原子に衝突し散乱されアトランダムな方向の動きになっている。 そのアトランダムな動きが導線内の電場により流されて生じる平均的な動きが上記1.の速度である。 電子が動いたという情報が伝わるのはほぼ光速度。 国際電話を考えてみて欲しい。 こちらでモシモシと言って電子を動かせばそれに駆動されて大陸の向こう側の電子がただちに 情報が光速で伝わる程度の時間的遅れで 動き始める。 実際は、国際電話の海底ケーブルを伝わる信号の伝播速度は同軸ケーブル絶縁体の誘電率のために 光速の60〜70%程度に落ちる。 後で説明するように上記の1と2の速度の違いがオームの法則の成立に重要な意味を持つ。 また、1と3の違いが別稿「」、「」、「」、「」等で本質的な意味を持つ。 1. .法則の発見 3. 4. 5. 2.オームの法則の発見(1827年) ゲオルグ ジーモン オーム(Georg Simon Ohm 独)は1827年に「数学的に取り扱ったガルバーニ回路」で今日オームの法則と言われるものを報告した。 これは I=V/R という法則だが、何故これが大法則で、何故この発見が偉大なのか良く解らないのが高校生の偽らざる心境だと思う。 しかし、ボルタの電池が発明されて僅か27年後の電流現象について混沌として不可解な当時の状況を考えて欲しい。 この法則の発見でもって初めて、今日の 電流、 電圧、 抵抗という概念が確立され 動電気を定量的に取り扱えるようになった。 そして不可解な電流現象を見事に統一的に理解できるようになった。 さらに、この法則は 実験則・経験則であるにもかかわらず下記の様に驚くべき広範な適応性を持っていた。 回路のパーツとして、この法則が成り立つ物質の種類は極めて多い。 おおよそほとんどの物質について成り立つ。 (ただし真空管、放電管、半導体(ダイオード、トランジスター)などを流れる電流はオームの法則に従わない。 オームの法則に従わない回路素子を含むのが電子回路の特徴と言ってもよい。 成り立つ電場の強さの範囲が極めて広い。 実際1cm当たり数千ボルトの電位差、あるいは10 9A/cm 2程度の電流密度でもオームの法則からのズレは1%程度である。 ボルタの電池の発明が大いなる 動電気学を生み出したのだが、 オームの法則の発見なくしては 動電気の世界の理解・発展は無かったであろう。 静電気学のレベルに止まっていたのでは、その後の偉大な電磁気学・電気工学・電子工学の発展は無かった。 ()オームの第一法則 これは [導線を流れる電流は、導線の両端の電位差に比例する。 比例定数の逆数を導線の抵抗というが、抵抗は流れる電流の量によらない]ことを言っている。 オームは抵抗線xとして同じ太さの様々な長さの銅線をもちいた。 抵抗線の長さxとガルバノメーターの捻りばかりの捻り角度から求まる電流強度Xの測定値に対して上記の実験式が成り立つことを見つけて、今日オームの法則と言われるものを導いた。 彼が成功した理由は以下の3つである• ねじり秤(ガルバノメーター)を用いて 電流の強さを精密に測定した。 今日、電圧はオームの法則を利用して電流計で測る。 オームの法則が解っていない段階で 電圧は検電器を用いて測るしかなく正確な測定は望めなかった。 しかし電流の強さはは正確に測れた。 それは電流が作る磁場が正確に電流に比例するからである。 磁場でふれようとする磁針を振れないように捻りばかりの線を捻り戻し、そのねじった量で測ればよかった。 電位差を保持するのに化学電池ではなくて、 熱電対を用いた。 オームは最初化学電池を用いていたが、当時の原始的な電池では、分極による電圧変動に悩まされ、うまくいかなかった。 熱電対による起電力を用いることで初めて安定で正確な測定が実現した。 2種の異なる金属または半導体の両端を接合し両接点を異なる温度に保つとき回路に流れる電流 熱電流 を、回路を開いて0とする際に生じる起電力を熱起電力という。 この現象は ゼーベックにより1821年に発見された。 熱起電力の大きさは導体の材質がそれぞれ均質であれば両接点の温度差だけにより、導体の長さ、太さ、両接点以外の温度などには無関係である。 当時の標準の考え方である 伝導度から 抵抗という考え方に視点を変えることにより、 回路全体の抵抗は部分の和になることを、又熱電対の 内部抵抗のことを明確に認識できた。 別項を参照、また測定値から上記実験式を導く過程の詳細は参考文献(3)を参照) ()オームの第二法則 オームは長さ、太さ(切り口の面積)、材料のそれぞれ異なる導線からなる回路についても実験した。 そして、この回路の電流の強さIは、すべての動電力Eの和(異種材料の導線の接触点ごとに動電力が働く)に比例し、回路の「修正された長さ」に反比例することを示した。 これは [導線の抵抗は、その長さに比例し、断面積に反比例する]ことを示すものである。 1. 2. .電子論による説明 4. 5. 3.オームの法則の電子論による説明 上記のオームの法則は電場の基本的な法則からは導くことはできない。 電流が流れる物質中に起こる過程を統計的に理解することで初めて導くことができる近似的な法則で、それが成り立つ範囲の制約がある。 しかし法則が成り立つ条件範囲が非常に広範であるが故に、この法則が偉大なのである。 電位差によって生じる電界強度はE=V/dである。 だから力F=qEより動かされる電荷の運動は加速度に関係するはずである。 しかしオームの法則は電位差V(つまり電界強度E)が定常的な電流を生じるというのだから、力が電荷の平均的な速度(加速度ではない)に結びつけられると言っている。 これは驚くべきことだ。 このようになることの理由を以下で考える。 ()電子の平均流速と熱運動の速度 電場の中の電子の動きが定常的な流れになる説明として下図のパチンコ台モデルがよく使われる。 斜面に摩擦は無いが、釘との衝突により加速にブレーキがかかり一定の速度で電子は流れていくとする。 釘が密になるほど小刻みな衝突を繰り返して流れが悪くなり、抵抗の大小と電流、発熱の関係を旨く説明できる。 しかし参考文献(1)で指摘されているように、このモデルでは旨くいかない。 以下でそのあたりを説明する。 今簡単化して1次元で考える。 釘と釘との間隔を L として釘が一列に並んでおり、釘に衝突するたびに速度が零にリセットされると考える。 そうすると次の釘との衝突までは初速度零の等加速度運動をすると考えることができる。 力学で習う等加速度運動のとき成り立つ式を用いる。 釘に衝突してから次の釘に衝突するまでの時間をt c、釘に衝突する直前の速度をv c、電界による加速度をaとすると となり [電子の平均的な流れの速度]は[電界の平方根]に比例する。 これはオームの法則と 矛盾する。 このようになってしまったのは釘に衝突したときの速度が零になると仮定したためである。 実際には1章 電流 で述べたように金属中の電子は10 5m/s程度の速度で動き回っている。 だから釘と衝突した次の瞬間にも10 5m/s程度の速度を持っているとしなければならない。 前記のモデルを次のように改良する。 今一次元的に間隔 L で釘が並んでいるとする。 そして電子は右向きと左向きにv 0=10 5m/s程度の速度で同数の電子が走っているとする。 それらが 右向きの電界による力を受けて、右向きに進んでいる電子は加速され、左向きに進んでいる電子は減速されるとする。 しかし、それらはやがて次に位置する釘と衝突し、それらのもつ速度がリセットされて最初の熱運動による速度v 0にもどるとする。 そしてその時点で右向きと左向きの電子の数は再び等しくなるとする。 (おそらくここの仮定が一番問題になるところだろう。 もう少し立ち入った議論は参考文献(4)に譲ることにして、ここではこの仮定が成り立つらしいというところを感じ取って下さい。 ) 前記のモデルと同様に、釘に衝突してから次の釘に衝突するまでの時間をt c、釘に衝突する直前の速度をv c、電界による加速度をa、衝突から次の衝突までに進む距離(釘の間隔 をLとすると のような関係になる。 このような結論が得られる理由は、電界によって得られる速度は釘に衝突するごとにリセットされて零にもどるが、電子の熱運動に伴う速度は釘に衝突してもほぼそのままの値を持ち続ける所にある。 つまり、 リセット時間は熱運動による速度に関係しており、電界によって得られる速度(これが電流のもとになる)成分に無関係になる。 これがオームの法則を保証する条件です。 パチンコ玉モデルが旨くいかなかったのはリセット時間が電界によって得られる速度に依存していたからです。 [補足説明] 多くの参考書では以下のように説明している。 リセット時間 t cは熱運動による速度に関係し、 Eには無関係だから となり、電子の平均的な速度は Eに比例する。 しかし、そういわれても、 t cがなぜ Eに比例しないのかはなかなか納得できない。 また、熱運動による速度ベクトルは様々な方向を向いているのだから、リセット時間とどのように関係するのか疑問に思うところです。 その為上記の様なモデルを考えました。 電子論的な議論 前節の結論を用いてオームの法則を導く。 ただし簡単のために電流を担う電子は正電荷として論じる。 ()数値的な見積もり (1)節の結論を用いると(2)節の比例定数kは となる。 ここで、導体として銅を取り上げ数値的な見積もりをしてみる。 なぜこんな大きな値になるのかというと、電子の波としての性質による。 これは 金属中の自由電子は非常に高密度で、濃密な相互作用をする状態にあることを意味する。 そのため電子が従うパウリの排他原理を考慮した量子力学的な扱いをしなければならない。 ここで、ボルツマン定数k=1. しかしこれは導体中に生ずる電場としてはかなり強い電場です。 静電気学では絶縁体に対する摩擦電気などでこの程度の電場は簡単に発生できる。 しかし、 自由電子が動き回って本来電界が存在しない 金属導体の中にこれほどの電位差を生じさせるためにはかなり強大な電流を流さなければならない。 ゆえに普通の状況ではオームの法則は問題なく成り立つと考えて良い。 1. 2. 3. .電流がする仕事 5. 4.電流がする仕事 ()ジュール熱 抵抗線を電流が流れる場合、電流がする仕事はすべて熱エネルギーになる。 その時間的割合Pは抵抗線の両端の電位差V、電流Iと P=VI=RI 2=V 2/R となることは授業でならう。 このようになるメカニズムを以下で説明する。 .電子論的な説明 3.(1)の改良モデルで考える。 抵抗線の中の自由電子は、正イオンと衝突するたびに、それまでに電場から得た運動エネルギーを失うものとする。 まず自由電子1個が正イオンとの1回の衝突によって失うエネルギーを求める。 以下簡単化のために電子の電荷は正として考える。 3.(1)で述べたように電子は最初からある速度v 0で動いている。 このとき増大した運動エネルギーを衝突で正イオンに与え電子は元のエネルギーにもどる。 そのとき衝突によって失われる自由電子の運動エネルギーが金属結晶中のイオンの熱エネルギーになる。 そのときの値は これは注目すべき事柄である。 ここでも 統計的な取扱が必要である。 3.(1)のモデルでは、電子の半数は電場とは反対方向に動いており、それらは電場により減速される。 つまり となる。 そのため電場に対して正・負の方向に動いている電子を同時にしかも統計的に取り扱わねばならない。 つまり となる。 電場の方向に対して正・負の方向に動く二つの電子をペアで考える。 それらの電子が正イオンに衝突して元の速度に戻る過程で失うエネルギーの総和は、上記の値を2で割って、電子1個当たり となる。 抵抗線の中にある自由電子の数は N=nSL (抵抗線の長さをL、断面積をS、自由電子密度をn)である。 自由電子はt秒間に1回衝突するので、1秒間に1/t回衝突する。 従って、1秒間に抵抗線中の全電子 N個 が衝突することによって失われるエネルギーはP=KN/t となり、 と変形できる。 これは、お馴染みの式で、抵抗線中の全自由電子が毎秒正イオンに与えるエネルギーであり、抵抗線が毎秒生み出すジュール熱である。 .教科書的な説明 3.(2)のやり方で考える。 ここでも簡単のために電子の電荷が正であるとして電子の移動方向と電流の方向が一致するとして考える。 .簡単な説明 電位差の定義 二点間の電位差Vは、電荷eをその2点間で移動させるに要する仕事Wをeで割ったもの)をもちいるともっと簡単に求まる。 ()モーターがする仕事 詳細は「」で論じたのでここでは簡単に説明する。 モーターは高校物理でよく出てくる磁場中におかれた平行導線の上を滑る金属棒で構築する。 この金属棒に電流を流すと力が発生して導線上を滑って動き外界に対して仕事をすることができる。 これに電磁気学の公式 EL=V ・・・・・・・・・・(3) F=IBL ・・・・・・・・・(4) を適用する。 (1)式と(3)式から金属棒が動く速度 v は電源電圧 V で決まるv=V/(BL)となる。 このとき電流が外界に対して単位時間にする仕事(仕事率 P)はその定義より となりお馴染みの結論が得られる。 ただしモーターはオームの法則を満足する回路素子ではないのでこれ以上の変形はできない。 1. 2.法則の発見 3. 4. .参考文献 5.参考文献 (1)愛知・岐阜物理サークル編著「いきいき物理わくわく実験」新生出版のP96〜98 「誤解されているパチンコ台モデル」で1.電流で説明した電子の速度1と2の違いの重要性が解りやすく説明されている。 (2)渡辺勇著「電気を発見した7人」岩波ジュニア新書P90〜111 オームの歴史的実験の意味が解りやすく説明されている。 (3)フリードリヒ・ダンネマン著安田徳太郎訳「ダンネマン大自然科学史9巻」三省堂P286〜320 オームの実験の詳細と考察が詳しく説明されている。 (4)エドワード・パーセル著「バークレー物理学コース電磁気学(上)」丸善株式会社 4章 電流 4節 電気伝導度の一つのモデル に金属電子論を考慮した統計的な取扱方をしなければならないことの初等的な説明がなされている。 (5)P. Drude「金属の電子論 Zur Elektronentheorie der Metalle 1900年」 物理学古典論文叢書 第11巻 物理学史研究刊行会編 東海大学出版会.

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